Рефераты, дипломные проекты и тд. Скачать бесплатно!

Категории работ

Социология

Менеджмент (Теория управления и организации)

Психология, Общение, Человек

Культурология

Технология

Химия

История

Материаловедение

Историческая личность

Политология, Политистория

Международные экономические и валютно-кредитные отношения

Гражданская оборона

Экономическая теория, политэкономия, макроэкономика

Теория государства и права

Литература, Лингвистика

Искусство

Философия

Физкультура и Спорт

История экономических учений

Бухгалтерский учет

Маркетинг, товароведение, реклама

Религия

Педагогика

Медицина

Банковское дело и кредитование

Налоговое право

Криминалистика и криминология

Уголовное право

Российское предпринимательское право

Техника

Компьютерные сети

Математика

Микроэкономика, экономика предприятия, предпринимательство

Семейное право

Физика

Биология

Музыка

География, Экономическая география

Здоровье

Программирование, Базы данных

Международное частное право

Программное обеспечение

Теория систем управления

Охрана природы, Экология, Природопользование

Иностранные языки

Сельское хозяйство

Государственное регулирование, Таможня, Налоги

Компьютеры и периферийные устройства

Транспорт

Разное

Ценные бумаги

Римское право

Москвоведение

Правоохранительные органы

Космонавтика

Трудовое право

Астрономия

История государства и права зарубежных стран

Гражданское право

Радиоэлектроника

Страховое право

Военная кафедра

Право

Таможенное право

Прокурорский надзор

Конституционное (государственное) право России

Юридическая психология

Уголовный процесс

Подобные работы

Нобелевская премия в облости физики за 2000г. (Ж. Алферов)

echo "Одновременно проводились интенсивное изучение свойств полупроводников. Вот тут-то и встали проблемы очистки полупроводников и их легирования. Кандидатская диссертация Жореса Алферова, защищенна

Опыт Резерфорда

echo "Основная цель опытов – выяснить, как распределен положительный заряд внутри атома. Рассеяние – частиц (то есть изменение направления движения) может вызвать только положительно заряженная часть

Билеты по физике за весь школьный курс

echo "Механическим движением тела называется изменение его положения в пространстве относительно других тел с течением времени. Изучает движение тел механика. Движение абсолютно твердого тела (не де

Принцип относительности Эйнштейна

echo "Родился в Германии, в городе Ульме. С 14 лет вместе с семьей жил в Швейцарии, где в 1900 г. окончил Цюрихский политехникум. В 1902-1909 гг. служил экспертом патентного бюро в Берне. В эти годы Э

Радиофизические методы обработки информации в народном хозяйстве

echo "Излучательная способность сухих почв зависит от их тем пературы, химического состава и плотности. Располагая на спутниках и самолетах радиометры СВЧдиапазона , измеряют радиотепловое излучение

Шпаргалка по физике, 1 семестр, Механика

echo "Средняя скорость за пром времени V ср = r / t Средняя путевая скорость v ср = S / t . Скоростью ( мгновенной скоростью)- v = lim t -0 v ср = lim t -0 r / t = dr / dt v -производная радиусавектор

Эксперимент как средство оценки качества теоретического знания

echo "Проблема интерпретации эксперимента. Прибор как идеальный канал связи между исследователем и объектом. Однозначная воспроизводимость результатов эксперимента. Принцип совместных результатов о

Элементы электроники на углеродных нанотрубках

echo "Существует 2 основных типа нанотрубок: одностенные нанотрубки ОСНТ (single-walled nanotubes — SWNT), у которых одна оболочка из атомов углерода, и многостенные МСНТ (multi-walled nanotubes — MWN

Шпаргалка по физике для студентов 1-го курса (по билетам)

Шпаргалка по физике для студентов 1-го курса (по билетам)

Нормальное ускорение характеризует изменение скорости по направлению. 2-1) 1-ый з-н Ньютона Тело находится в состоянии покоя или прямолинейного равномер. движения до тех пор, пока на него не действуют другие тела. СО называется инерциальной, если в ней выполняется 1-ый з-н Ньютона. ИСО много, тк любая СО, движущаяся равномерно и прямолинейно относительно ИСО, также является ИСО. (Нарисовать СО в ИСО) r ( t ) = Vt + r ’( t ), V ( t ) = V + V ’( t ) 2-2) 2-ой з-н Ньютона Скорость изменения импульса тела равна действующей на тело силе F : dp / dt = F 2-3) 3-ий з-н Ньютона Силы, с которыми действуют друг на друга взаимодействующие тела, равны по величине и противоположны по направлению. F 12 = -F 21 2-4) Типы фундаментальных взаимодействий Сила – это вектор, характеризующий меру взаимодействия тел. С точки зрения фундаментальной физики существует 4 вида взаимодействий. 1) СИЛЬНОЕ взаимодействие (между нуклонами в ядре атомов). Это взаимодействие короткодействующее на расстояниях порядка размеров одного ядра (10 e -15 метра). 2) ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ взаимодействие (з-н Кулона). Отвечают за электронную структуру атома. К ним относятся силы упругости, трения. 3) СЛАБЫЕ взаимодействия – они отвечают за ряд процессов в мире элек. частиц, одним из которых явл. распад свободного нейтрона. 4) ГРАВИТАЦИОННОЕ вз. – з-н всемирного тяготения Ньютона. 2-5) Закон Гука В основе силы упругости лежит электромагнитное взаимодействие. З-н Гука: сила упругости пропорциональна величине деформации тела. F = -kx . k – коэф. жесткости, x – величина деформации З-н Гука справедлив и для малых деформаций. Для тел существует понятие предела прочности – силы, при воздействии которых нарушается з-н Гука и происходит разрушение. 2-6) З-н сухого трения Вызывается путем скольжения одной поверхности по другой или попытками вызвать это скольжение. В основе лежит электромагнитное взаимодействие. если F kN , то F (тр) = F если F > kN , то F (тр) = kN 3-1) З-н изменения момента импульса системы опр: p i = m i V i , P c истемы = P i dP сист / dt = F внешних 3-2) З-н сохранения импульса системы Это следствие из закона изменения импульса системы P сист = const , если F внеш = 0 Частные случаи з-на сохранения импульса системы: а) система замкнута (нет взаимодействия с внешним миром) б) F внеш <> 0, но F x внеш = 0 т.е. сумма проекций внешних сил на какую либо ось = 0 3-3) Что такое центр масс системы? ЦМС – это точка, которая задается радиусом вектором R R = r i m i / m i x цм = x i m i / M сист y цм = y i m i / M сист 3-4) З-н движения центра масс V цм = V i m i / M = P сист / M , a цм = P ’ сист / M = F внеш / M з-н движения: M сист a цм = F внещ Если сумма внешних сил = 0 или если система замкнута ( все внешние силы = 0), то ц.м. тела покоится или движется прямолинейно. 3-5) Что такое момент импульса системы? опр: момент силы M i = r i x F i Моментом импульса относительно точки О называется вектор L = r x p Моментом импульса системы относительно точки О наз. вектор L = i M i = i r i x p i 3-6) З-н изменения момента импульса системы dL сист /dt = M внеш 3-7) З-н сохранения момента импульса системы Следует из закона изменения момента импульса системы Момент импульса системы сохраняется, если сумма моментов внешних сил = 0 L сист = const , если M внеш = 0 а) Момент импульса в замкнутой системе не изменяется б) если M x внеш = 0 , то сохраняется проекция импульса системы на эту ось L x сист = const 3-8) Теорема о моменте импульса тела, движущемся в центр силовом поле.

Момент импульса тела, движущемся в центральном силовом поле, сохраняется. ( F(r) = kr ) 4-1) Что такое работа силы? + мощность Опр : dA = Fdr (A>0, A=0, A Если на тело действует несколько сил, то работа результирующей силы равна сумме работ всех сил в отдельности. dA рез = F рез dr = F i dbr = dA i Работа на конечном участке траектории: A = S 1 2 F dr опр: мошностью называется величина P = dA / dt (мгн. мощность) 4-2) Определение потенциального поля . Если на тело в каждой точке пространства действует сила, то говорят, что тело находится в силовом поле. Если сила не зависит от времени во всех точках пространства, то говорят, что поле стационарно. ( F кул F грав ) Стационарное силовое поле назыввается потенциальным, если работа сил поля при перемещении тела из одной точки в другую не зависит от траектории, по которой перемещали тело. СЛЕДСТВИЕ: работа сил поля, при перемещении тела по замкнутой траектории для потенциальных полей = 0. 4-3) Определение потенциальной энергии . В потенциальном поле можно ввести ф-ию, зависящую от координаты точки пространства, такую, что работа при перемещении из 1 в 2: A 12 = U ( r 1 ) – U ( r 2 ). Ф-ия U ( r ) называется потенциальной энергией тела, находящемся в данном потенциальном поле. СВЯЗЬ между пот.энергией и силой: F’ = -grad U = -(i dU/dx + j dU/dy + k dU/dz) 4-4) Потенциальная энергия различных полей . а) гравитационного и кулоновского поля Эти поля центральные. Пусть U кул (бескон) = 0 U(r) = -G * Mm/r U(r) = qQ/4 0 r б) пот. энергия в однородном гравитационном поле Пусть пот. энергия на поверхности = 0, тогда U пот = mgh в) деформации Пусть, когда пружина не сдвинута, пот. энергия деформации = 0 Тогда U упруг = kx 2 / 2 5-1) З-н изм-ия кинет. энергии материальной точки Величина T = mV 2 /2 назыв. кинетической энергией Изменение кинетической энергии = работе всех сил, приложенных к телу. T 2 – T 1 = A 1-->2 всех сил 5-2) Что такое механическая энергия тела? Величина, равная сумме кинетических и потенциальных энергий называется механической энергией. E = T + U 5-3) З-н изменения механической энергии тела ( T 2 + U 2 ) – ( T 1 + U 1 ) = A 12 непот сил E 2 - E 1 = A 12 непот сил Работа непотенциальных сил равна изменению механической энергии тела. непотенц. силы: трение, силы сопротивления потенциальные: гравитация, кулон (упругость) Если тело находится в потенциальных полях, то у него сохраняется механическая энергия. 5-4) Что такое финитное и инфинитное движение? Пусть мат. точак движется в произвольном потенциальном поле. В точках x 1 , x 2 , x 3 – кинетическая энергия обращается в 0. В ост. области кинетическая энергия положительна, значит тело обладает скоростью. На рисунке x 2 x 3 – это потенциальный барьер, а x 1 x 2 – потенциальная яма. Если частица при своем движении не может удалиться на бесконечность, движение называется финитным (в потенциальной яме). Если же частица может уходить сколь угодно далеко, движение называют инфинитным . Например финиттное – электрон в ядре атома или планеты вокруг солнца. 5-5) Что такое абс-но упругий и неупругий удары? При столкновении тел, в области соприкосновения возникают большие силы, которые приводят к деформации тел. Если к концу столкновения, тела полностью восстанавливают форму, то эти столкновения абсолютно упругие. ;-) Если тела слипаются и движутся вместе, то это абсолютно неупругое столкновение. При абсолютно упругом столкновении сохраняется суммарная кинет. энергия сталк. тел. При неупругом столкновении кинет энергия тел не сохраняется, т.к. часть ее переходит во внутреннюю энергию тел (остаточная деформация, тепловая…) При всех видах столкновений и взрывах выполняется ЗСИ. АУУ : m 1 V 1 2 + m 2 V 2 2 = m 1 U 1 2 + m 2 U 2 2 , m 1 V 1 + m 2 V 2 = m 1 U 1 + m 2 U 2 A НУ : m 1 V 1 2 + m 2 V 2 2 = (m 1 + m 2 )U 2 + Q внутр , m 1 V 1 + m 2 V 2 = (m 1 +m 2 )U 6-1) Что такое поступательное движение? Это движение, при котором любая прямая, связанная с телом, перемещается параллельно самой себе. В этом случае скорость всех точек тела в любой момент времени одинаковы (в век смысле) 6-2) Что такое вращательное движение? Это движение, при котором все точки движутся по окружностям относительно некоторой оси вращения. 6-3) Как описать движение твердого тела? Твердое тело – это тело, деформациями которого в усл данной задачи можно пренебречь.

Введем связанную с телом систему координат o ’ x ’, o ’ y ’, o ’ z ’ . Пусть в начальный момент времени эта система совпадает с ox , oy , oz . Для однозначного задания положения тела в пространстве в произвольный момент времени t , необходимо знать 6 величин: Три координаты радиус-вектора R ( t ), которые характеризуют начало координат о’ и три угла, которые ориентируют штриховую систему координат в пространстве. 6-4) З-н, опр движение ц.м. твердого тела. Чаще всего, начало штриховой системы координат помещают в центр масс тела, т.к. в этом случае наиболее просто описывается движение точки o ’. Ma цм = F внеш , a ц.м. = d 2 R ( t ) / dt 2 Это означает, что ц.м. твердого тела движется так, как двигалась бы материальная точка с массой, равной массе тела, под действием всех приложенных к нему сил . 6-5) З-н динамики вращения твердого тела . ОПР: угл скорость: = d / dt , угл. уск: = d / dt = d 2 / dt 2 V = R, a = R Получим з-н динамики вращения тв. тела вокруг закрепленной оси: dL / dt = M внеш , где L = m i r i xV i , M k внеш = r x F Тот же з-н, на ось Z . 6-6) Что такое момент инерции? Величина I , равная сумме произведений элементарных масс на квадраты их расстояний от некоторой оси, называют моментом инерции тела относительно данной оси. I = m i R i 2 6-7) Теорема Штейнера . Момент инерции I относительно произвольной оси равен суиие момента инерции I ц.м. относительно оси, параллельной данной и проходящей чеоез центр масс тела, и произведения массы тела m на квадрат расстояния d между осями: I = I ц . м . + md 2 7-1) Что такое плоско-параллельное движение? Это движение, при котором все точки тела движутся в параллельных плоскостях. (например, бревно по скату) 7-2) З-н сохр. момента импульса для тела, вращающегося вокруг закрепленной оси. dL z / dt = M z внеш Момент импульса тела, вращающегося вокруг закрепленной оси сохраняется, если сумма внешних проекций сил на ось z равна 0. L z = const если M z внеш = 0. 7-3) Что такое кин. эн-я тела, вращ вокруг закр оси. а) Вращение вокруг неподвижной оси T = m i V i 2 /2 = 2 /2 m i R i 2 = I 2 / 2 б) кинет энергия тела при алоском движении: T = mV ц.м. 2 / 2 + I ц.м. 2 / 2 8-1) Закон Кулона. Сила взаимодействия двух неподвижных точечных зарядов пропорциональна величине каждого из зарядов и обратно пропорциональна квадрату расстояния между ними. F = Qq / 4 0 r 2 * r / r 8-2) Что такое напряженность эл. поля? Это векторная величина, = отношению силы, действующей на пробный заряд к этому заряду. 8-2) Что такое сил линии.

Векторы напр. эл. поля. Для графического представления эл. поля используют понятие силовых линий: а) силовые линии эл. поля – это линии, касательные к которым в каждой точке пространства совпадают с напряженностью эл.поля. б) силовые линии не пересекаются в) силовые линии начинаются на положительных зарядах, а заканчиваются на отрицательных или на бесконечности. г) густота силовых линий пропорциональна величине напряженности эл. поля. 8-3) Теорема Гаусса. E dS = Q i / 0 Поток вектора E через любую произвольную замкнутую поверхность dS равен сумме зарядов, заключенных внутри поверхности dS . 8-4) Поле, равн. заряженной плоскости: = q/S E = / 2 0 8-5) Поле равномерно заряженной нити: = q / l E ( r ) = / 2 r 0 8-6) Поле равномерно заряженной сферы: E(r) = Q / 4 0 r 2 9-1) Что такое потенциал электрост-го поля? Потенциал численно равен потенциальной энергии, которой обладал бы в данной точке поля единичный положительный заряд. = U(r) / q 9-2) Потенциал эл. поля точечного заряда.

Потенциал поля – это характеристика самого поля без относительной величины пробного заряда: (r) = Q / 4 0 r 9-3) Процедура вычисления потенциала эл. поля, созданного распределенным зарядом. Если эл. поле задается зарядом, распределенным по объему и непрерывным в пространстве, то потенциал такого электрост. поля вычисляется следующим образом: d = dq / 4 0 | R - r | = dq / 4 0 | R - r | R - r r R 9-4) Связь между напр эл. поля и потенциалом: S 1 2 qEdr = 1 - 2 E = -grad 10-1) Что такое напряженность поля пробоя диэлектрика? Диэлектрики – в-ва, кот в обычном состоянии не проводят эл ток, т.к. в них нет свободных зарядов. Если диэлектрик поместить в очень сильное электр. поле, то происходит пробой диэлектрика (молния, разряд). Е ат = 10 11 В/м сухой воздух: Е пробоя = 10 6 NaCl : 10 11 10-2) Типы поляризации диэлектриков . а) Электронная поляризация ( H 2 , O 2 , N 2 ). Это когда под воздействием поля электронная орбита несколько смещается вокруг ядра атома. б) Ориентационная поляризация ( CO , NH , HCl ) Это когда диполи под воздействием поля выстраиваются определенным образом. в) Ионная поляризация(Na Cl ) Под воздействием поля выстраиваются ионы в решетке 10-3) Что такое электрический диполь? Эл. диполем называется система двух одинаковых по величине разноименных точечных зарядов + q и – q , расстояние l между которыми значительно меньше расстояния до тех точек, в которых определяется поле системы. ОПР: диполь-момент: p = ql 10-4) Что такое вектор поляризации диэлектрика? Это суммарный дипольный момент в еденице объема в-ва. P = p i / V 10-5) Определение вектора электр. смешения. Это величина, определяемая соотношением: D = 0 E + P D = 0 E размерность [Кл/м 2 ] Этот вектор всегда непрерывен и не зависит от свойств среды. 10-6) Т-ма Гаусса для эл. поля в диэлектрике. s D dS = q внеш 11-1) Ур-ия эл-го поля в диэлектрике в интегр. ф-ме Г D dS = Г dV – плотность заряда E dr = 0 - условие потенциальности эл. поля D = 0 E 11-2) Ур-ия эл-го поля в диэл-ке в дифф. форме. div D = , rot E = 0, D = 0 E 11-3) Граничные условия для электростат. поля: Для вектора эл. поля и эл. смещения: tg 2 / 2 = tg 1 / 1 11-4) Что такое rot и div? div A = dA x /dx + dA y /dy + dA z /dz | i j k | rot A = | d/dx d/dy d/dz | | A x A y A z | 11-5) Теорема Остроградского – Гаусса s A dS = v div AdV 11-6) Теорема Стокса Г A dr = S rot AdS 12-1) Распр-ие поля и зарядов в заряж проводнике . Проводникв-во, в котором есть свободные носители зарядов, которые способны двигаться под влиянием сколь угодно малого поля. а) Напряженность поля внутри проводника = 0. К этому приводит перераспределение собственных зарядов. В начальный момент после нанесения заряда на проводник, в проводнике начинают перетекать собств. заряды и это перетекание происходит до тех пор, пока суммарное поле внешних зарядов и собственных не превратиться в 0. б) Весь объем и поверхность являются эквипотенциальными. в) Напряженность поля вблизи поверхности проводника (вне его) перпендикулярно поверхности. г) Весь нанесенный заряд распределен по поверхности проводника. д) Существует связь между напряженностью поля вблизи проводника и поверхностной плотностью зарядов. E = / 0 е) наибольшая плотность зарядов на остриях проводника 12-2) Проводник во внешнем эл.поле При помещении проводника во внешнее ел. поле, в нем просходит перетекание свободных зарядов и в результате те же закономерности, что и в 12-1. а) Напряж. внутри = 0 б) Весь объем и поверхность эквипотенциальны в) Зарядов внутри нет г) Они распределены по поверхности д) Напряж. поля вблизи проводника перп. поверхности е) плотность поверхностных зарядов связана с напр. поля вблизи поверхности E = / 0 12-3) Что такое эквипотенциальная поверхность? Воображаемая поверхность, все точки которой имеют одинаковый потенциал, называется ЭП поверхностью. (x, y, z) = const 12-5) Электроемкость уединенного проводника.

Коэффициент пропорциональности C между потенциалом и зарядом называется электроемкостью. C = q / 12-6) Емкость различных конденсаторов а) плоский: С = Q / U = 0 S / d б) цилиндрический: С = Q / U = 2 h 0 / ln ( R / r ) в) сферический C = 4 0 * Rr /( R - r ) 13) Энергия вз. системы точ. зарядов W = 1/2 q i i 13-1) Энергия заряженного уед. проводника W = ½* Q = Q 2 /2 C = 2 C /2 Нарисовать проводник ( E =0, =0, = const ) 13-2) Энергия заряженного конденсатора Нарисовать 2 пластины ( 1 , + Q , 2 , - Q ) W = ½*QU = ½*U 2 C = Q 2 /2C 13-3,4) Плотность энергии эл. поля в в-ве (в вакууме) = W / V = ½* 0 E 2 = ½* ED = ½* D 2 / 0 13-5) Составляющие энергии эл. поля в в-ве = ½*ED = ½* 0 E 2 + ½*EP ½* 0 E 2 – плотность энергии в вакууме ½* EP – работа эл. поля, затраченная на поляризацию в-ва 14-1) Что такое эл. ток? Это направленное движение заряженных частиц. 14-2) Условия, необходимые для протекания тока. а) наличие свободных зарядов в среде б) Внутри проводника должно сущ. эл. поле в) Эл. цепь должна быть замкнута ОПР : I = dq/dt, j = qnU 14-3) Уравнение непрерывности Рассмотрим в среде, где тече ток замкнутую поверхность S . I = S j dS = -dQ/dt, div j = -d /dt Эти ур-ия абсолютно эквивалентны и называютя ур-ями непрер. 14-4) Закон Ома в дифф. форме j = E = E / – проводимость вещества, – удельное сопротивление 14-5) Зависимость сопр металлов от температуры . При достижении критической температуры (низкой) наблюдается явление сверхпроводимости у некоторых металлов ( Pb , Sn , Al , Zn ). При этом сопротивление становится близким к 0. (график) 14-6) Явление высокотемп сверхпроводимости В конце 80-х было открыто явление высокотемпер. сверхпроводимости.

Оказалось, что некоторые керамики обладают сверхпроводимостью вплоть до T крит = 100 0 К. 15-1) Что такое ЭДС? ЭДС – это работа сторонних сил над еденичным положительным зарядом . = A стор.сил / q (рисунок) 15-2) Правила Кирхгоффа. 1) Алгебраическая сумма токов, сходящихся в узле = 0. (Сумма втекающих токов = сумме вытекающих) 2) В любом замкнутом контуре алгебраическая сумма падений напряжений = алгебраической суме ЭДС. Для того, чтобы воспользоваться этим законом, нужно: а) расставить произвольным образом токи б) выбирают произвольным образом направление обхода тока в) правило знака: если ток совпадает с направлением обхода, то +. 15-3) З-н Джоуля-Ленца в дифф. форме. Этот з-н позволяет выщитывать тепло, выделяющееся на сопротивлении, при протекании тока. = E 2 = jE = E 2 / = j 2 / = j 2 15-4) З-н Джоуля-Ленца в школьной форме. dQ = I 2 Rdt 16-1) Закон Био-Савара-Лапласа dB = 0 /4 *I[dlxr] / r 3 провод : B = 0 I/2 b круг : B = 0 I/2R 16-2) З-н полного тока.

Теорема циркуляции. S B dS = 0 Поток вектора B через зам. поверхность S = 0. Г B dl = 0 I внутри контура в дифф ворме: rot B = 0 j , div B = 0 16-3) Что такое линии магнитной инд-ии и их св-ва.

Магнитное поле удобно изображать с помощью линий магнитной индукции, они проводятся след. образом: а) в каждой точке пространства вектор магнитной индукции совпадает с напряженностью вектора B . б) Линии магнитной индукции замкнуты и не пересекаются (магнитных зарядов не существует) в) густота линий пропорциональна модулю B . 16-5) Принцип суперпозиции для магнитного поля . Магнитное поле любого тока представляет из себя векторную суперпозицию полей, создаваемых отдельными элементами тока. B = B i 17-1) Сила Лоренца Это сила, действующая на движущийся заряд со стороны магнитного поля, перпенд. скорости заряда. F = q [VxB] Эта сила не изменяет скорости частицы, а меняет лишь ее направление. 17-2) Движение частицы в однородном магн. поле Она движется по винтовой лестнице, если влетела под углом . R = mV / qB , T = 2 m / qB , h = 2 mVcos / qB 17-3) Закон Ампера Сила, действующая со стороны магнитного поля на кусок проводника с током. dF = I dlxB 17-4) Момент силы, действующей на виток с током в однородном магнитном поле.

Момент силы, действ. на замкн. контур с током в однородном магн. поле не зависит от точки пространства, отн. кот. он вычисляется. M = p m x B p m – магнитный момент, p m = I S n 17-5) Что такое магнитный момент витка с током? p m – магнитный момент, p m = I S n Он совпадает с направлением положительной нормали к контуру 17-6) Работа сил магн. поля при перем проводника. A 12 = I ( BS 2 – BS 1 ) A 12 = I ( 2 – 1 ) B l x

18-1) Ур-ие магнитного поля в веществе B = B 0 + B’ B 0 – магн. поле, создаваемое внешними токами B ’ – магн. поле, создаваемое микротоками в-ва При наложении внешнего магнитного поля, магнитные моменты атомов выстраиваются либо по, либо против поля. 18-2) Что такое намагниченность в-ва? Величина, характеризующая магнитные св-ва вещества называется намагниченностью и определяется след. образом: J = P m / V (магнитный момент в ед. объема в-ва) 18-3) Определение напряженности магн поля. H = B / 0 – J , размерность [А/м] Связь между напряженностью и вектором B : B = 0 H , где – относительная магн. проницаемость 18-4) Типы магнетиков . x – магнитная восприимчивость ед. объема в-ва а) парамагнетики ( x >= 0, 10 -2 / 10 -4 ) Парамагнетиками называются в-ва, у которых атомы имеют ненулевой собственный магнитный момент, кот. ориентируется во внешнем магнитном поле по направлению поля. б) Диамагнетики ( x | x | = 10 -2 / 10 -4 ) В-ва, у которых собственный магнитный момент атомов = 0. Под влиянием внешнего магнитного поля в атомах наводятся магнитные моменты, кот. оказываются направленными против внешнего магнитного поля. Для случаев а) и б) 1. в) ферромагнетики ( Fe , Ni , Co ) x = 1+ x ~ 10 3 - 10 6 Большой коэф. объяснчется тем, что в этих существах существуют целые области спонтанной намагниченности, кот. называются доменами. Под влиянием внешнего магн. поля домены выстраиваются по полю и создают очень сильное собственное магнитное поле, которое может в несколько раз превосходить внешнее магн. поле. 18-5 ) Гран. усл-я на границе р-ла 2-х магнетиков. На границе раздела сохр. нормальная сост. B и тангенц. H . B 1n = B 2n , H 1T = H 2T 19-1) Что такое явл. электромагнитной индукции и ЭДС индукции? В замкнутом контуре, при изменении магнитного потока, пронизывающего контур, в контуре течет ток.