Рефераты, дипломные проекты и тд. Скачать бесплатно!

Категории работ

Социология

Менеджмент (Теория управления и организации)

Психология, Общение, Человек

Культурология

Технология

Химия

История

Материаловедение

Историческая личность

Политология, Политистория

Международные экономические и валютно-кредитные отношения

Гражданская оборона

Экономическая теория, политэкономия, макроэкономика

Теория государства и права

Литература, Лингвистика

Искусство

Философия

Физкультура и Спорт

История экономических учений

Бухгалтерский учет

Маркетинг, товароведение, реклама

Религия

Педагогика

Медицина

Банковское дело и кредитование

Налоговое право

Криминалистика и криминология

Уголовное право

Российское предпринимательское право

Техника

Компьютерные сети

Математика

Микроэкономика, экономика предприятия, предпринимательство

Семейное право

Физика

Биология

Музыка

География, Экономическая география

Здоровье

Программирование, Базы данных

Международное частное право

Программное обеспечение

Теория систем управления

Охрана природы, Экология, Природопользование

Иностранные языки

Сельское хозяйство

Государственное регулирование, Таможня, Налоги

Компьютеры и периферийные устройства

Транспорт

Разное

Ценные бумаги

Римское право

Москвоведение

Правоохранительные органы

Космонавтика

Трудовое право

Астрономия

История государства и права зарубежных стран

Гражданское право

Радиоэлектроника

Страховое право

Военная кафедра

Право

Таможенное право

Прокурорский надзор

Конституционное (государственное) право России

Юридическая психология

Уголовный процесс

Подобные работы

Шпаргалка по физике для студентов 1-го курса (по билетам)

echo "Нормальное ускорение характеризует изменение скорости по направлению. "; echo ''; echo " 2-1) 1-ый з-н Ньютона Тело находится в состоянии покоя или прямолинейного равномер. движения до тех пор,

Шпаргалка по физике, 1 семестр, Механика

echo "Средняя скорость за пром времени V ср = r / t Средняя путевая скорость v ср = S / t . Скоростью ( мгновенной скоростью)- v = lim t -0 v ср = lim t -0 r / t = dr / dt v -производная радиусавектор

Радиофизические методы обработки информации в народном хозяйстве

echo "Излучательная способность сухих почв зависит от их тем пературы, химического состава и плотности. Располагая на спутниках и самолетах радиометры СВЧдиапазона , измеряют радиотепловое излучение

Работа Эйнштейна над внешним фотоэффектом

echo "Объяснить этого Александр Григорьевич не смог, но все же, эта работа принесла ему мировую известность. Эксперимент был проведен в 1888 г. Затем фундаментальные исследования были сделаны многими

Эксперимент как средство оценки качества теоретического знания

echo "Проблема интерпретации эксперимента. Прибор как идеальный канал связи между исследователем и объектом. Однозначная воспроизводимость результатов эксперимента. Принцип совместных результатов о

Физика: электричество (шпаргалка)

echo "Электрическ. заряды сохр. на заряженных телах различное время в зависемости от способа электризации в1) и 2) - короткое время , 3) - годы и десятки лет. В замкгутой системе электриз тел (нет обм

Опыт Резерфорда

echo "Основная цель опытов – выяснить, как распределен положительный заряд внутри атома. Рассеяние – частиц (то есть изменение направления движения) может вызвать только положительно заряженная часть

Физика (Основы специальной теории относительности и релятивистская механика)

echo "Оказывается, одномерное волновое уравнение все же остается инвариантным при переходе от системы отсчета K к системе отсчёта К’, но если воспользоваться не преобразованиями Галилея, а так называе

Сплавы магнитных переходных металлов

Сплавы магнитных переходных металлов

Небходимо отметить, что нейтронные исследования распределения магнитного момента в магнитных сплавах и изменение спин-волновой жесткости во многом стимулировали развитие современных методов расчета электронной структуры неупорядоченных сплавов, которые чрезвычайно полезны для решения многих задач физики твердого тела. К ним относят широко теперь известный метод когерентного потенциала [160]. Модель Хаббарда окозалась очень полезной для описания многих электронных и магнитных свойств сплавов переходных металлов и успешно применяется в большом количестве работ. При описании неупорядоченных сплавов с помощью модели Хаббарда вводятся случайные параметры, поэтому говорят о модели Хаббарда со случайными параметрами.

Перейдем к ее описанию.

Предполагается, что взаимодействие электронов в бинарном неупорядоченном сплаве из двух магнитных компонент описывается следующим модельным гамильтонианом: (69) Здесь, как и в (11), - операторы уничтожения и рождения электронов Ванье в узле i со спином s . Считается, что интегралы перескока одинаковы для обоих сортов атомов А и В, т.е. и - одночастичный потенциал и внутриатомное кулоновское взаимодействие соответственно: (70) Для неупорядоченного сплава величины и принимают случайные значения в зависимости от того, заполнен ли узел атомом А или В. Гамильтониан (69) исследовали многие авторы в различных предельных случаях. Если предположим, что какая-либо из компонент сплава (например, В) состоит из немагнитных атомов, то можно положить параметр в (69), получим модельный гамильтониан, который рядом авторов [163, 164] был использован для теоретического описания сплава Pd - Ni . Случай, когда Метод когерентного потенциала [160] позволяет рассматривать сплав с конечной концентрацией примесей. Можно выделить два направления работ, использующих метод когерентного потенциала для описания неупорядоченных сплавов.

Начало первому направлению положила работа [169]. В ней была дана теоретическая интерпретация зависимости от концентрации средней намагниченности, атомных моментов компонент и электронной теплоемкости для сплава Ni c Fe 1- c . К этому направлению примыкают работы [170-174]. Подход Хасегава и Канамори (ХК) основан на использовании приближения Хартри-Фока для описания внутриатомной кулоновской корреляции. В этом случае гамильтониан (69) записывался в следующем виде [169]: (71) где (71а) таким образом, неупорядоченность, описываемая в рамках приближения когерентного потенциала, характеризуется двумя параметрами и в (71а), которые различаются для разных компонент сплава ( или i A , или В), должно определяться самосогласованным образом.

Последнее обстоятельство приводит к тому, что не каждая элементарная ячейка является электрононейтральной и может иметь место перенос конечного заряда. Для одночастичного гамильтониана (71) применима стандартная схема метода когерентного потенциала, которую здесь опишем, следуя обозначениям работы [160]. В методе когерентного потенциала (СРА) рассматривается одноэлектронный гамильтониан следующего вида: (72) Здесь W – периодическая часть; D – сумма случайных вкладов, каждый из которых связан с одним узлом.

Одноэлектронные свойства сплава вычисляются как средние по ансамблю по всем возможным конфигурациям атомов в решетке.

Обычно рассматривают усредненную подобным образом одноэлектронную функцию Грина G ( z ): (73) Определим Т-матрицу для данной конфигурации сплава с помощью уравнения (74) Тогда функциональное уравнение для определения неизвестного оператора S будет задаваться условием (75) Уравнение (75) является самосогласованным определением оператора S . Полагая, что (76) можно ввести локальный оператор рассеяния (77) С помощью оператора T n эффективная среда, характеризуемая оператором S , заменяется рассеянием на реальном атоме в данном узле n . В методе когерентного потенциала общее условие самосогласования (75) заменяется его одноузельным приближением (78) таким образом, при этом подходе примесь считается находящейся в эффективной среде, функция Грина которой подбирается так, чтобы Т-матрица рассеяния на примеси в среднем была равна нулю. При этом будем пренебрегать рассеянием парами атомов и более крупными кластерами. Метод когерентного потенциала точен в атомном пределе, когда перескоки электронов с узла на узел очень маловероятны.

Сравнение приближений виртуального кристалла, средней Т-матрицы и когерентного потенциала, проведенное в [175], показало, что метод когерентного потенциала не хуже аппроксимации виртуального кристалла. В методе когерентного потенциала усредненная функция Грина неупорядоченной системы G ( E )> получается из функции Грина для идеальной решетки заменой энергии на комплексную величину.

Аналитические свойства величин, вычисляемых в одноузельном приближении когерентного потенциала, нетривиальны; функция Грина G ( z )> аналитична всюду, кроме линий разрезов, соответствующих примесной зоне и зоне основного кристалла.

Существенно, что в методе когерентного потенциала эффект рассеяния электронов вследствие неупорядоченности описывается комплексной величиной, а именно когерентным потенциалом. С точки зрения квантовой механики в этом нет ничего необычного.

Напомним, что при многократном рассеянии волны на произвольном ансамбле рассеивателей вводится усредненная по ансамблю волновая функция, а потенциал в уравнении Шредингера становится комплексным [176]. Мнимая часть потенциала описывает поглощение вследствие рассеяния.

Основная характеристика спектра возбуждений системы есть плотность состояний на единицу энергии D ( e ). Она определяется мнимой частью функции Грина G ( z )>= G CPA . На основе одночастичной плотности состояний с помощью метода когерентного потенциала можно хорошо описать поведение параметра асферичности g для сплавов Ni , Fe и Co [177]. Параметр асферичности является важной характеристикой, экспериментально измеряемой с помощью рассеяния медленных нейтронов и определяется следующим соотношением: g / m (79) где m eg - магнитный элемент, определяемый электронами в состояниях e g - типа, m - полный спиновый магнитный момент.

Эксперименты по рассеянию нейтронов показывают, что измеряемые значения g в зависимости от m очень точно укладываются на прямую линию практически для всех сплавов Ni , Fe и Co . Т. е. g = а + b m (80) Только для чистого Ni это не выполняется; g Ni значительно меньше величины, следующей из (80). Возможной причиной такого отклонения для чистого Ni может быть либо влияние корреляции электронов, либо специфика одно-частичного поведения системы. В [177] были рассмотрены только одно-частичные свойства системы в подходе Хасегава и Канамори (71) и показано, что для расчета параметра асферичности влияние корреляции не очень существенно. Как и в [169], рассматривалась область концентраций сплава при 0 с 0,5. Хасегава и Канамори с помощью метода когерентного потенциала вычислили магнитный момент m и локальные моменты m ( Ni ) и m ( Fe ). Их результаты хорошо согласуются с экспериментом.

Однако, надо заметить, что они использовали не реальную плотность состояний, а сильно идеализированную функцию и проблема решалась с использованием многих свободных параметров. В [177] впервые была использована реальная теоретическая плотность состояний [51, 178] для расчета параметра асферичности g Для точного расчета g необходимо было отдельно учесть e g - и t 2 g – состояния.

Получить такие раздельные плотности весьма сложно из-за сильной гибридизации этих состояний. В [177] использовано то обстоятельство, что в точках и на линиях высокой симметрии, где гибридизация отсутствует, волновые функции можно отождествить с e g - и t 2 g – состояниями.

Предполагалось, что количественно поведение волновых функций не сильно изменяется при переходе к другим точкам.

Используемая теоретическая плотность состояний состоит из шести подзон, две из них связаны с s -электронами, а остальные четыре имеют в указанных точках и на линиях высокой симметрии поведение плотности состояний электронов в t 2 g и e g -состояниях.

Поэтому можно предположить приближённое разделение плотности состояний на составляющие для t 2 g и e g - – электронов. В методе когерентного потенциала, выражение для плотности состояний в сплаве имеет вид [177] ( ) = - Im ( ), (81) где = (82) i – когерентный потенциал, определяемый из уравнения i = х + i ( - i ) ( ) (83) Fe b Ni . В [169] этот параметр очень сильно зависит от спина ( и для i = t 2 g и различных концентраций.

Полученный на основе этих результатов для параметр асферичности показан на рис. 11. согласие с экпериментом хорошее.

Интересно отметить, что результаты для вычисленных Эльком значений , ( Ni ) и ( Fe ) оказываются хуже, чем в работе Хасегава и Канамори.

Возможной причиной этого может быть влияние корреляций на значение , для описания которой в [169] использовали дополнительные свободные параметры. В то же время, как видно на рисунке 11 поведение параметра асферичности хорошо объясняется уже на основе одно-частичной плотности состояний оптимально приближённой к реальной.

Дальнейшее обсуждение подхода Хасагава –Канамори дано в [179]. Другое направление описания неупорядоченных сплавов с помощью гамильтониана (69) развивалось в [180-181]; конкретно [180] рассматривался сплав Pd - Ni . Подробно проанализировал различие этих двух подходов Фукуяма. [162, 174]. Он показал, что в подходе Харриса-Цукермана [180] основное внимание сосредотачивается на динамических эффектах кулоновского взаимодействия, а пространственным изменением потенциала пренебрегается.